Тензор электромагнитного поля
Тензор электромагнитного поля — антисимметричный дважды ковариантный тензор, являющийся обобщением напряжённости электрического и индукции магнитного поля для произвольных преобразований координат. Он используется для инвариантной формулировки уравнений электродинамики, в частности, с его помощью можно легко обобщить электродинамику на случай наличия гравитационного поля.
Определение править
Тензор электромагнитного поля определяется через 4-потенциал по формуле
Хотя он выражается через обычные производные, а не ковариантные, он является тензором относительно произвольных преобразований координат. Это следует из того, что то же выражение можно записать через ковариантные производные:
Если рассматривать 4-потенциал как 1-форму на пространстве-времени, то тензор электромагнитного поля выражается как внешняя производная
Отсюда также очевидна его инвариантность.
Свойства править
- — антисимметричный тензор 2-го ранга, имеет 6 независимых компонент.
- Преобразования координат сохраняют два инварианта, следующих из тензорных свойств поля[1]:
Выражение для компонент править
Ковариантные компоненты тензора электромагнитного поля имеют вид
Такая зависимость антисимметричного тензора от двух векторов условно записывается как
- Невозможно разобрать выражение (SVG (MathML можно включить с помощью плагина для браузера): Недопустимый ответ («Math extension cannot connect to Restbase.») от сервера «http://localhost:6011/ru.wikipedia.org/v1/»:): {\displaystyle F_{\mu \nu} = (\mathbf E, \mathbf B).}
Контравариантные компоненты (в пространстве с метрикой Минковского) имеют вид
( )
что обозначается как
Таким образом, оказывается, что векторы электрического и магнитного полей преобразуются в общем случае линейных преобразований не как векторы, а как компоненты тензора типа (0, 2). Закон их преобразований при переходе в систему отсчёта, движущуюся со скоростью V вдоль оси X, имеет вид
Применение править
Непосредственно из определения следует, что
В компонентах это выражение принимает вид
где — символ Леви-Чивиты для 4-мерного пространства. Если расписать это выражение через компоненты векторов электрического и магнитного поля, то оно совпадёт с первой парой уравнений Максвелла:
Вторая пара уравнений Максвелла выражается через тензор электромагнитного поля как
где — вектор 4-тока.
Также можно записать их через звёздочку Ходжа:
Сила Лоренца выражается через вектор 4-скорости частицы и заряд по формуле
- Невозможно разобрать выражение (SVG (MathML можно включить с помощью плагина для браузера): Недопустимый ответ («Math extension cannot connect to Restbase.») от сервера «http://localhost:6011/ru.wikipedia.org/v1/»:): {\displaystyle \mathcal{F}^\nu = qF^{\mu \nu} u_\mu.}
См. также править
Примечания править
- ↑ Инварианты электромагнитного поля // Физическая энциклопедия : [в 5 т.] / Гл. ред. А. М. Прохоров. — М.: Советская энциклопедия (т. 1—2); Большая Российская энциклопедия (т. 3—5), 1988—1999. — ISBN 5-85270-034-7.
Литература править
- Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. — Издание 7-е, исправленное. — М.: Наука, 1988. — 512 с. — («Теоретическая физика», том II). — ISBN 5-02-014420-7.