Открыть главное меню

Гравитационная сингулярность

Анимационное моделирование гравитационного линзирования, вызванного черной дырой Шварцшильда, проходящей в плоскости прямой видимости к фоновой галактике. Вокруг и во время точного выравнивания (сизигии)) наблюдается экстремальное линзирование света.

Гравитацио́нная сингуля́рность (иногда сингулярность пространства-времени) — точка (или подмножество) в пространстве-времени, через которую невозможно гладко продолжить входящую в неё геодезическую линию. В таких областях становится неприменимым базовое приближение большинства физических теорий, в которых пространство-время рассматривается как гладкое многообразие без края. Часто в гравитационной сингулярности величины, описывающие гравитационное поле, становятся бесконечными или неопределёнными. К таким величинам относятся, например, скалярная кривизна или плотность энергии в сопутствующей системе отсчёта.

В рамках классической общей теории относительности сингулярности обязательно возникают при формировании чёрных дыр под горизонтом событий, в таком случае они ненаблюдаемы извне. В некоторых случаях сингулярности могут быть видны внешнему наблюдателю — так называемые голые сингулярности, например космологическая сингулярность в теории Большого взрыва.

С математической точки зрения гравитационная сингулярность является множеством особых точек решения уравнений Эйнштейна. Однако при этом необходимо строго отличать так называемую «координатную сингулярность» от истинной гравитационной. Координатные сингулярности возникают тогда, когда принятые для решения уравнений Эйнштейна координатные условия оказываются неудачными, так что, например, сами принятые координаты становятся многозначными (координатные линии пересекаются) или наоборот, не покрывают всего многообразия (координатные линии расходятся и между ними оказываются не покрываемые ими «клинья»). Такие сингулярности могут быть устранены принятием других координатных условий, то есть преобразованием координат. Примером координатной сингулярности служит сфера Шварцшильда в пространстве-времени Шварцшильда в шварцшильдовских координатах, где компоненты метрического тензора обращаются в бесконечность. Истинные гравитационные сингулярности никакими преобразованиями координат устранить нельзя, и примером такой сингулярности служит многообразие в том же решении.

Сингулярности не наблюдаются непосредственно и являются, при нынешнем уровне развития физики, лишь теоретическим построением. Считается, что описание пространства-времени вблизи сингулярности должна давать квантовая гравитация.

ИнтерпретацияПравить

Многие физические теории имеют математические особенности (сингулярности) того или иного рода. Уравнения для этих физических теорий предсказывают, что шар некоторой массы становится бесконечным или увеличивается без ограничений. Как правило, это признак отсутствующего фрагмента в теории, как, например, в ультрафиолетовой катастрофе, перенормировке и нестабильности атома водорода, предсказываемой формулой Лармора (англ.).

В некоторых теориях, например в теории петлевой квантовой гравитации, предполагается, что особенностей нет.[1] Это также верно для таких классических теорий объединённого поля, как уравнения Эйнштейна–Максвелла–Дирака (англ.). Идею можно сформулировать в виде того, что из-за эффектов квантовой гравитации существует минимальное расстояние, за которым сила тяжести больше не растет при уменьшении расстояния между массами, или, в другом варианте, волны взаимопроникающих частиц маскируют гравитационные эффекты, которые ощущаются на расстоянии.

ТипыПравить

Существуют несколько типов сингулярностей, которые имеют разные физические особенности и характеристики, относящиеся к теориям, из которых они возникли, например, сингулярность с различной формой, коническая, изогнутая. Есть предположения, где сингулярности не имеют горизонтов событий, то есть структур, которые отделают одну область пространства-времени от другой, в которой события не могут влиять через горизонт; такие сингулярности называются голыми.

КоническаяПравить

Коническая особенность возникает, когда существует точка, в которой предел каждой диффеоморфизм-инвариантной (англ.) величины конечен, и в этом случае пространство-время не является гладким в точке самого предела. Таким образом, пространство-время выглядит как конус вокруг этой точки, где сингулярность (особенность) находится на его вершине. Метрика может быть конечной везде, где используется система координат.

ИзогнутаяПравить

 
Простая иллюстрация не вращающейся черной дыры и её сингулярности. Перевод обозначений: Event Horizon — горизон событий; Singularity — сингулярность; Schwarzschild Radius — ра́диус Шва́рцшильда

Решения уравнений общей теории относительности или другой теории гравитации (например, супергравитации) часто приводят к тому, что встречаются точки, в которых метрика уходит в бесконечность. Однако многие из этих точек вполне обычные, а бесконечности являются просто результатом использования неподходящей системы координат в этой точке. Чтобы проверить, существует ли сингулярность в некоторой точке, нужно проверить, становятся ли в этой точке диффеоморфизм-инвариантные (англ.) величины (например скалярные величины) бесконечными. Такие величины одинаковы в любой системе координат, поэтому эти бесконечности не «уйдут» при изменении координат.

Примером является решение Шварцшильда, которое описывает невращающуюся незаряженную чёрную дыру. В системах координат, удобных для работы в областях, удаленных от чёрной дыры, часть метрики на горизонте событий становится бесконечной. Тем не менее, пространство-время на горизонте событий остается гладким. Гладкость становится очевидной при переходе в другую систему координат (например, в координаты крускала), где метрика идеально гладкой. С другой стороны, в центре чёрной дыры, где метрика также становится бесконечной, решения предполагают наличие сингулярностей. Существование сингулярности можно проверить, заметив, что скаляр Кречмана (англ.), являющийся квадратом тензора кривизны, то есть  , который является инвариантным диффеоморфизмом (общековариантным), бесконечен.

В то время как в невращающейся чёрной дыре сингулярность в модельных координатах возникает в одной точке, называемой «точечной сингулярностью», во вращающейся чёрной дыре, также известной как черная дыра Керра, сингулярность возникает на кольцо (круговая линия), известное как «Кольцеобразная сингулярность». Такая сингулярность может теоретически стать червоточиной.[2]

В более общем смысле, пространство-время считается сингулярным, если оно геодезически неполное, что означает, что существуют свободно падающие частицы, движение которых невозможно определить за конечное время, находящиеся после точка достижения сингулярности. Например, любой наблюдатель внутри горизонта событий невращающейся чёрной дыры попадет в её центр в течение конечного периода времени. Классическая версия Большого взрыва космологической (англ.) модели вселенной содержит причинную сингулярность в начале времени (t=0), где все временеподобные геодезические не имеют продолжений в прошлое. Экстраполяция назад к этому гипотетическому времени 0 приводит к вселенной с нулевыми пространственными измерениями, бесконечной плотности, бесконечной температуры и бесконечной кривизны пространства-времени.

Голая сингулярностьПравить

Основная статья: Голая сингулярность

До начала 1990-х годов было распространено мнение, что согласно общей теории относительности любая сингулярность скрыта за горизонтом событий, и что голые сингулярности невозможны. Эта гипотеза называется «Принцип космической цензуры». Однако в 1991 году физики Стюарт Шапиро и Саул Теукольский (англ.) провели компьютерное моделирование вращающейся плоскости пыли, которая показала, что общая теория относительности может допускать «голые» сингулярности. Как эти объекты будут выглядеть в этой модели — неизвестно. Также неизвестно, будут ли по-прежнему возникать сингулярности, если упростить допущения, использованные для моделирования. Тем не менее, предполагается, что геодезические света, ведущие в сингулярность, также оборвутся, что делает голую сингулярность похожей на чёрную дыру[3][4][5].

Исчезающие горизонты событий существуют в метрике Керра, которая представляет собой вращающуюся черную дыру в вакууме с достаточно высоким угловым моментом ( ). Преобразуя метрику Керра в Координаты Бойера–Линдквиста (англ.), можно показать[6], что координата (а не радиус) горизонта событий  , где  , и  . В этом случае "исчезновение горизонта событий" означает комплексное решение для   , или  . Однако это соответствует случаю, когда   превышает   (или в Планковских единицах,  ), то есть он превышает обычно рассматриваемый верхний предел его физически возможных значений.

Точно так же исчезающие горизонты событий можно увидеть с помощью геометрии Рейсснера—Нордстрема (англ.) заряженной черной дыры с достаточно высоким зарядом ( ). В этой метрике может быть показано[7], что сингулярность образуется в  , где  , и  . Из трех возможных случаев для относительных значений    и  , случай, когда   , делает оба   комплексными. Это означает, что метрика является регулярной для всех положительных значений  , или, другими словами, сингулярность не имеет горизонта событий. Однако это соответствует случаю, когда   превышает   (или в Планковских единицах,  ), то есть он превышает то, что обычно рассматривается как верхний предел его физически возможных значений. Кроме того, реальные астрофизические черные дыры не должны обладать сколько-нибудь заметным зарядом.

ЭнтропияПравить

До того, как Стивен Хокинг придумал концепцию излучение Хокинга, вопрос об энтропии у черных дыр не обсуждался. Однако эта концепция демонстрирует, что черные дыры излучают энергию, которая сохраняет энтропию и решает проблемы несовместимости со вторым законом термодинамики. Энтропия подразумевает тепло и, как следствие, температуру. Потеря энергии также подразумевает, что черные дыры не вечны, а скорее испаряются или медленно распадаются. Температура чёрной дыры равна обратно пропорциональна массе.[8] Все известные кандидаты в черные дыры настолько велики, что их температура намного ниже температуры космического фонового излучения, следовательно они должны получать чистую энергию, поглощая это излучение. Они не могут начать терять чистую энергию, пока фоновая температура не опустится ниже их собственной температуры. Это произойдет когда значение космологического красного смещения станет более миллиона, а не тысяч, с момента образования фонового излучения.[источник не указан 405 дней]

См. такжеПравить

ЛитератураПравить

На русском языкеПравить

  • Герок Р. Сингулярности в общей теории относительности // Квантовая гравитация и топология: Сборник статей / Перевод с англ. Б. Я. Фролова под ред. Д. Иваненко. — М.: Мир, 1973. — С. 27—65. — 216 с. — (Новости фундаментальной физики, вып. 2).
  • Хокинг С., Эллис Дж. Крупномасштабная структура пространства-времени. — М.: Мир, 1977. — 431 с.
    • Репринтное переиздание
      Хокинг С., Эллис Дж. Крупномасштабная структура пространства-времени. — ИО НФМИ, 1998. — 431 с. — (Шедевры мировой физико-математической литературы). — ISBN 5-80323-192-4.

На английском языкеПравить

СсылкиПравить

СсылкиПравить

  1. Rodolfo Gambini; Javier Olmedo; Jorge Pullin. Quantum black holes in Loop Quantum Gravity (англ.) // Classical and Quantum Gravity : journal. — 2014. — Vol. 31, no. 9. — P. 095009. — DOI:10.1088/0264-9381/31/9/095009. — Bibcode2014CQGra..31i5009G. — arXiv:1310.5996.
  2. Если вращающаяся сингулярность получает однородный электрический заряд, возникает сила отталкивания, которая вызывает формирование кольцеобразной сингулярности. Эффект может быть устойчивой червоточиной, неточечным проколом в пространстве-времени, который может быть связан со второй кольцевой сингулярностью на другом конце. Хотя такие червоточины часто считаются путями для путешествий со сверхсветовой скоростью, такие предложения игнорируют проблему выхода из чёрной дыры на другом конце или даже выживания в огромных приливных силах в сильно искривелнной внутренней части червоточины.
  3. M. Bojowald. Loop Quantum Cosmology (англ.) // Living Reviews in Relativity : journal. — 2008. — Vol. 11, no. 4. — P. 4. — DOI:10.12942/lrr-2008-4. — Bibcode2008LRR....11....4B. Архивировано 21 декабря 2015 года.
  4. R. Goswami; P. Joshi. Spherical gravitational collapse in N-dimensions (англ.) // Physical Review D : journal. — 2008. — Vol. 76, no. 8. — P. 084026. — DOI:10.1103/PhysRevD.76.084026. — Bibcode2007PhRvD..76h4026G. — arXiv:gr-qc/0608136.
  5. R. Goswami; P. Joshi; P. Singh. Quantum evaporation of a naked singularity (англ.) // Physical Review Letters : journal. — 2006. — Vol. 96, no. 3. — P. 031302. — DOI:10.1103/PhysRevLett.96.031302. — Bibcode2006PhRvL..96c1302G. — arXiv:gr-qc/0506129. — PMID 16486681.
  6. Hobson, et al., General Relativity an Introduction for Physicists, Cambridge University Press 2007, p. 300-305
  7. Hobson, et al., General Relativity an Introduction for Physicists, Cambridge University Press 2007, p. 320-325
  8. LoPresto, M. C. Some Simple Black Hole Thermodynamics (англ.) // The Physics Teacher (англ.) : journal. — 2003. — Vol. 41, no. 5. — P. 299—301. — DOI:10.1119/1.1571268.