Инвариантная масса

Инвариантная масса, неизменная масса[1] — это скалярная физическая величина, имеющая размерность массы, вычисляемая как функция энергии и импульса всех составных частей замкнутой физической системы и инвариантная относительно преобразований Лоренца.[2]

У физических систем с времениподобным четырехимпульсом инвариантная масса положительна, у физических систем с нулевым четырехимпульсом (безмассовых физических систем, например, один фотон или множество фотонов, движущихся в одном и том же направлении) инвариантная масса равна нулю.

Если объекты внутри системы находятся в относительном движении, то инвариантная масса всей системы будет отличаться от суммы масс образующих её объектов.[2]

Для изолированной "массивной" системы центр масс системы движется по прямой с постоянной субсветовой скоростью. В системе отсчета, относительно которой скорость центра масс равна нулю, общий импульс системы равен нулю, и систему в целом можно рассматривать как "находящуюся в состоянии покоя". В этой системе отсчета инвариантная масса системы равна общей энергии системы, деленной на квадрат скорости света {{"c"2}}. Эта общая энергия является "минимальной" энергией, которую можно наблюдать у системы, когда ее видят различные наблюдатели из разных инерциальных систем отсчета.

Система отсчета, относительно которой скорость центра масс равна нулю, не существует для группы фотонов, движущихся в одном направлении. Однако, когда два или более фотона движутся в разных направлениях, существует система координат центра масс. Таким образом, инвариантная масса системы из нескольких фотонов, движущихся в разных направлениях, положительна, несмотря на то, что она равна нулю для каждого фотона.

Возможные 4-импульсы частиц. Одна имеет нулевую инвариантную массу, другая ненулевую.

Сумма массПравить

Инвариантная масса системы включает массу любой кинетической энергии составляющих системы, которая остается в центре системы отсчета импульса, поэтому инвариантная масса системы может быть больше суммы инвариантных масс ее отдельных составляющих. Например, масса и инвариантная масса равны нулю для отдельных фотонов, даже если они могут добавлять массу к инвариантной массе систем. По этой причине инвариантная масса, как правило, не является аддитивной величиной (хотя есть несколько редких ситуаций, когда это может быть, как в случае, когда массивные частицы в системе без потенциальной или кинетической энергии могут быть добавлены к общей массе).

Рассмотрим простой случай системы из двух тел, где объект A движется к другому объекту B, который изначально находится в состоянии покоя (в любой конкретной системе отсчета). Величина инвариантной массы этой системы из двух тел (см. определение ниже) отличается от суммы масс покоя (т.е. их соответствующей массы в неподвижном состоянии). Даже если мы рассмотрим ту же систему с точки зрения центра импульса, где чистый импульс равен нулю, величина инвариантной массы системы не равна сумме масс покоя частиц внутри нее.

Кинетическая энергия частиц системы и потенциальная энергия силовых полей (возможно, отрицательная[en]) вносят вклад в инвариантную массу системы. Сумма кинетических энергий частиц, является наименьшей в системе координат центра импульса.

Для изолированной "массивной" системы центр масс движется по прямой с постоянной субсветовой скоростью. Таким образом, всегда можно разместить наблюдателя, который будет двигаться вместе с ним. В этой системе отсчета, которая является системой центра масс, общий импульс равен нулю, и систему в целом можно рассматривать как "находящуюся в состоянии покоя", если это связанная система ннапример, бутылка с газом). В этой системе отсчета, которая существует всегда, инвариантная масса системы равна общей энергии системы (в системе отсчета с нулевым импульсом), деленной на "c"2.

Определение в физике элементарных частицПравить

В физике элементарных частиц инвариантная масса m0 системы   элементарных частиц может быть рассчитана по энергиям частиц   и их импульсам  ,  , измеренными в произвольной системе отсчёта, с помощью соотношения энергии и импульса[en][3][4]:

 

или в релятивистской системе единиц где  ,

 

Инвариантная масса одинакова во всех системах отсчета (см. также специальная теория относительности). С математической точки зрения она представляет собой псевдоевклидову длину четырёхвектора (E, p), рассчитанную с использованием релятивистской версии теоремы Пифагора[4], которая использует разные знаки для пространственных и временных измерений. Эта длина сохраняется при любом смещении или вращении Лоренца в четырех измерениях, точно так же, как обычная длина вектора, сохраняется при вращениях.

Поскольку инвариантная масса определяется из величин, которые сохраняются во время распада, инвариантная масса, рассчитанная с использованием энергии и импульса продуктов распада одной частицы, равна массе распавшейся частицы.[4]

В экспериментах по неупругому рассеянию инвариантная масса [4] необнаруженной частицы, уносящей с собой часть энергии и импульса, называется недостающей массой  . Она определяется (в релятивистской системе единиц)[4]:

 

Если есть одна доминирующая частица, которая не была обнаружена во время эксперимента, ее массу можно определить по пику на графике ее инвариантной массы.[3][4]

В тех случаях, когда импульс вдоль одного направления не может быть измерен (т.е. в случае нейтрино, о присутствии которого можно судить только по недостающей энергии[en]), используется поперечная масса[en].

ПримерыПравить

Столкновение двух частицПравить

При столкновении двух частиц (или распаде двух частиц) квадрат инвариантной массы (в в релятивистской системе единиц) равен[3]

 

Безмассовые частицыПравить

Инвариантная масса системы, состоящей из двух безмассовых частиц, импульсы которых образуют угол   имеет удобное выражение:

 

Эксперименты на коллайдереПравить

В экспериментах на коллайдере частиц часто определяют угловое положение частицы в терминах азимутального угла    и псевдобыстроты  . Кроме того, обычно измеряется поперечный импульс,  . В этом случае, если частицы безмассовые или сильно релятивистские ( ), то инвариантная масса определяется как:

 

См. такжеПравить

ПримечанияПравить

  1. Ю.В. Катышев, Д.Л. Новиков, Э.А. Полферов Англо-русский словарь по физике высоких энергий. — М., Русский язык, 1984. — c. 200
  2. 1 2 Элементы.ру Инвариантная масса Архивная копия от 12 марта 2022 на Wayback Machine
  3. 1 2 3 Сарычева, Л. И. Введение в физику микромира: физика частиц и ядер. Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine 6.2.2 Метод инвариантных масс Архивная копия от 20 февраля 2022 на Wayback Machine — Изд. 4-е. — Москва : URSS : Либроком, 2012. — 220 с., ISBN 978-5-397-02675-8
  4. 1 2 3 4 5 6 Копылов Г.И. Всего лишь кинематика. — М., Наука, 1981. — с. 27, 62, 71, 80, 81