Дифракция Фраунгофера: различия между версиями

м
нет описания правки
мНет описания правки
мНет описания правки
{| align="right" class="infobox" style="font-size:12px; text-align:center;"
| '''Дифракция Френеля''' происходит когда:
<math>F = \frac{a^2}{L\lambda} \gegeqslant 1</math><br />
|-
| '''Дифракция Фраунгофера''' происходит когда:
 
|}
'''Дифракция Фраунгофера''' — случай [[Дифракция|дифракции]], при котором дифракционная картина наблюдается на значительном расстоянии от отверстия или преграды. Условием дальности расстояния является возможность пренебречь в выражении для разности фаз членами порядка <math>\sim \frac{a^2}{L\lambda}</math>, что сильно упрощает теоретическое рассмотрение явления. Иными словами, дифракция Фраунгофера наблюдается тогда, когда число [[Дифракция Френеля#Зоны Френеля|зон Френеля]] <math>F \ll 1</math>, при этом приходящие в точку волны являются практически плоскими. При наблюдении данного вида дифракции изображение объекта не искажается и меняет только размер и положение в пространстве. В противоположность этому, при [[Дифракция Френеля|дифракции Френеля]] изображение меняет также свою форму и существенно искажается.
 
Дифракционные явления Фраунгофера имеют большое практическое значение, лежат в основе принципа действия многих спектральных приборов, в частности, [[Дифракционная решётка|дифракционных решёток]]. В последнем случае, для наблюдения светового поля «в бесконечности» используются линзы или вогнутые дифракционные решетки (соответственно, экран ставится в фокальной плоскости).
 
== Литература ==
* {{Книга:Ландау Л.Д., ЛившицЛифшиц Е.М.: Теория поля|1988}}
* {{Книга:Сивухин Д.В.:Оптика:2002}}