Волновой пакет: различия между версиями

[непроверенная версия][непроверенная версия]
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Строка 66:
точно равна скорости <math>~v</math> самой частицы. Благодаря этому возможно сопоставить движение главных максимумов волновых пакетов движению отдельных частиц. Поэтому положение частицы в пространстве можно характеризовать квадратом амплитуды волны <math>~{B^2}={{\psi}^*}(r,t){\psi}(r,t)</math>, являющимся одновременно квадратом модуля волновой функции функции.
 
Теперь выясним: можно ли связать «пси»-волны со структурой самой частицы, или же они описывают лишь её движение? Точка зрения, утверждающая, что можно, была предложена Э.Шрёдингером вскоре после открытия им [[уравнение Шредингера|фундаментального уравнения квантовой механики]], который предположил, что частица должна представлять собой сгусток волн, размазанный в пространстве, причём плотность его в данной точке равна <math>~{{\psi}^*}(r,t){\psi}(r,t)</math>. Однако такая интерпретация оказалась несостоятельной: как было показано выше, фазовые скорости волyволн, образующих волновой пакет, различны, и с течением времени он начинает расплываться.
 
Найдем время расплывания волнового пакета из дебройлевских волн. В таком случае квадратичный член из вышеприведённого ряда Тейлора, определяющий дисперсию, будет равен