где λ — средняя [[длина свободного пробега]] молекул в газе, L — характерный размер течения (например, длина обтекаемого тела, диаметр трубопровода, диаметр свободной струи), k<sub>B</sub> — [[постоянная Больцмана]], P — [[давление]], T — [[температура]], σ — поперечный размер частицы.
Названо в честь датского физика [[Кнудсен, Мартин|Мартина Кнудсена]] (1871—1949).
Численная величина Kn характеризует степень разреженности газового потока. Если <math>Kn >>\gg 1</math> (теоретически при <math> Kn \to \infty </math>), то аэродинамические характеристики обтекаемых разреженнымразрежённым газом тел (или течение в вакуумных трубопроводах) можно рассчитывать, не рассматривая столкновений молекул между собой, а учитывая лишь удары молекул о твёрдую поверхность (свободное молекулярное течение). Практически такие методы становятся применимыми и используются уже при <math>Kn ~\sim 1</math>. Если Kn<<math>Kn\ll 1</math> (теоретически — при <math>Kn \to 0</math>), справедливо основное предположение гидроаэромеханики о сплошности (континуальности) среды и при расчете течения можно пользоваться [[уравнения Эйлера|уравнениями Эйлера]] или [[уравнения Навье — Стокса|уравнениями Навье — Стокса]] с соответствующими граничными условиями. Практически эти методы справедливы и используются уже при <math>Kn ~\sim 10<sup>^{-3}</supmath>.
В области значений числа Кнудсена 10<supmath>10^{-3</sup>} < Kn < 1</math> реализуются различные промежуточные между свободномолекулярным и континуальным режимы течения разреженногоразрежённого газа с новыми граничными условиями.
