Изоэнтропийный процесс: различия между версиями
[непроверенная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Нет описания правки |
Ufim (обсуждение | вклад) отмена правки 21595435 участника 78.26.128.149 (обс) |
||
Строка 1:
'''
Условия, при которых тепловой процесс будет
<math>dS = \frac{\delta Q}{T}</math>,
где <math>dS</math> - приращение (дифференциал) энтропии, а <math>\delta Q</math> - бесконечно малое полученное количество [[Теплота|теплоты]]. Отсюда следует, что из обратимых процессов
Из [[Неравенство Клаузиуса|неравенства Клаузиуса]] для [[Необратимый процесс|необратимых процессов]]
<math>dS > \frac{\delta Q}{T}</math>,
следует, что необратимый [[
Но вообще и при необратимом процессе энтропия системы может сохранять постоянное значение, если вся производимая энтропия сразу удаляется с помощью теплообмена.
Линию на любой термодинамической диаграмме, изображающую
Изоэнтропийные процессы важны на практике (например, [[
{{phys-stub}}
|