Википедия

Представление Гейзенберга: различия между версиями

Интерактивная навигация по истории
[отпатрулированная версия][отпатрулированная версия]
← Предыдущая правкаСледующая правка →
Содержимое удалено Содержимое добавлено
ВизуальныйВики-текст
Нет описания правки
Нет описания правки
Строка 4:
Вектор состояния в представлении Гейзенберга:
 
:<math>\psi_H(t)=\psi_S(t_0)</math>
 
Оператор физической величины в представлении Гейзенберга связан с оператором той же величины в [[Представление Шрёдингера|представлении Шрёдингера]]:
Строка 18:
поэтому для него не применимо [[уравнение Шрёдингера]]. Вместо него в представлении Гейзенберга используется [[уравнение Гейзенберга]] для операторов:
 
: <math>{d \over dt} \hat{A}= -{1\over i \hbar} [\hat{H},\hat{A}] + \frac{\partial \hat{A}}{\partial t},</math>
 
где <math>\ hat{A}</math> — квантовая наблюдаемая, которая может явным образом зависеть от времени, а <math>\ hat{H}</math> — [[Гамильтониан (квантовая механика)|оператор Гамильтона]].
 
== См. также ==
Источник — https://ru.wikipedia.org/wiki/Представление_Гейзенберга