Поляризуемость: различия между версиями

'''Поляризуемость''' — [[физическое свойстовсвойство]] [[Вещество|веществ]] приобретать [[электрический дипольный момент|электрический]] или [[магнитный дипольный момент]] (полляризациюполяризацию) во внешнем [[Электромагнитное поле|электромагнитном поле]]. Электрическая поляризуемость характеризующаяхарактеризуется величиной [[Диэлектрическая восприимчивость|диэлектрической восприимчивости]] <math>\chi_e</math>, являющейся коэффициентом линейной связи между [[Поляризация диэлектриков|поляризацией диэлектрика]] ''P'' и внешним [[Электрическое поле|электрическим полем]] ''E'' в достаточно малых полях:

: <math>\vec P = \alphachi_e \vec E</math>

ПоляризуемостьВосприимчивость связана с [[Относительная диэлектрическая проницаемость|диэлектрической проницаемостью]] ε соотношением<ref>Здесь использована система [[СГС]], в системе [[СИ]] коэффициент <math>4\pi</math> отсутствует (см. {{Книга:Сивухин Д.В.: Электричество|1977|страницы=374}})</ref>

: <math>\varepsilon = 1 + 4\pi\alphachi_e</math>

В [[Анизотропия|анизотропных]] [[кристалл]]ах электрическая (магнитная) поляризуемость характеризуется [[тензор]]ом диэлектрической (магнитной) восприимчивости <math>\alpha_chi_e^{ij} \left(\chi_m^{ij}\right)</math>, так что связь между вектором поляризации (намагниченности) и вектором напряжённости электрического (магнитного) поля выражается как:

: <math>P_i = \alpha_chi_e^{ij} E_j</math>

Из закона сохранения энергии можно вывести, что тензортензоры <math>\alpha_ijchi_e^{ij}</math> симметричени <math>\chi_m^{ij}</math> симметричны:

: <math>\alpha_chi_e^{ij} = \alpha_chi_e^{ji}</math>