Закон Брюстера: различия между версиями
| [отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
м откат правок 217.118.79.35 (обс) к версии Kasirbot |
VladVD (обсуждение | вклад) Уточнение, добавлена ссылка |
||
Строка 1:
[[Файл:Brewsters-angle.svg|thumb|250px|Иллюстрация поляризации отражённого света, падающего на границу раздела сред под углом Брюстера]]
'''Закон Брюстера''' — закон оптики, выражающий связь [[показатель преломления|показателя преломления]] диэлектрика с таким углом падения света, при котором свет, отражённый от границы раздела, будет полностью поляризованным в плоскости, перпендикулярной плоскости падения
Это явление [[Оптика|оптики]] названо по имени [[Шотландия|шотландского]] [[физика]] [[Дэвид Брюстер|Дэвида Брюстера]], открывшего его в [[1815 год]]у.
Закон Брюстера записывается в виде:
::<math>\operatorname{tg}\left( {{\theta }_{Br}} \right)={{n}_{21}},</math> где <math>{{n}_{21}}</math> — показатель преломления второй среды относительно первой, а <math>{{\theta }_{Br}}</math> — угол падения (угол Брюстера).
При отражении от одной пластинки под углом Брюстера интенсивность линейно поляризованного света очень мала (около 4 % от интенсивности падающего луча). Поэтому для того, чтобы увеличить интенсивность отраженного света (или поляризовать свет, прошедший в стекло, в плоскости, параллельной плоскости падения) применяют несколько скрепленных пластинок, сложенных в стопу — стопу Столетова. Легко проследить по чертежу происходящее. Пусть на верхнюю часть стопы падает луч света. От первой пластины будет отражаться полностью поляризованный луч (около 4 % первоначальной интенсивности), от второй пластины также отразится полностью поляризованный луч (около 3,75 % первоначальной интенсивности) и так далее. При этом луч, выходящий из стопы снизу, будет все больше поляризоваться в плоскости, параллельной плоскости падения, по мере добавления пластин.
Строка 36:
|isbn =
}}
== Примечания ==
{{примечания}}
== Ссылки ==
| |||