Квантовое состояние: различия между версиями
[непроверенная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Нет описания правки |
Fizik1987 (обсуждение | вклад) Нет описания правки |
||
Строка 1:
{{Другие значения|Состояние}}
{{Квантовая механика}}
'''Квантовое состояние'''
* В [[волновая механика|волновой механике]]
* В [[матричная механика|матричной механике]]
Эти описания математически эквивалентны. В общем случае квантовое состояние ([[смешанное состояние|смешанное]]) принципиально не может быть описано волновой функцией и должно быть описано [[матрица плотности|матрицей плотности]], являющейся неотрицательным [[самосопряженный оператор|самосопряженным]] [[оператор (физика)|оператором]] с единичным [[след оператора|следом]]. Квантовые состояния можно интерпретировать как [[статистический ансамбль|статистические
[[Файл:HAtomOrbitals.png|frame|Распределение плотности вероятности для электрона в [[атом водорода|атоме водорода]], находящемся в различных состояниях.]]
Строка 13:
Для описания квантового состояния в этом случае вводится так называемый вектор состояния, представляющий собой множество математических величин, которое полностью описывает квантовую систему. К примеру, множество 4 чисел{<math>n \ </math>, <math>\ell \ </math>, <math>m_\ell \ </math>, <math>m_s\,\!</math>} определяет состояние электрона в атоме водорода, и называются квантовыми числами электрона.
Подобная конструкция оказывается возможной благодаря ''экспериментально установленному''{{Нет АИ|18|05|2009}} [[квантовая суперпозиция|принципу суперпозиции]] для квантовых систем. Он проявляется в том, что если существуют два возможных состояния квантовой системы, причём в первом состоянии некоторая наблюдаемая величина может принимать значения p<sub>1</sub>, p<sub>2</sub>, …, а во втором
== Обозначения бра-кет ==
{{main|Бра и кет}}
Будем обозначать вектор состояния, соответствующий состоянию <math>\psi</math>, как <math>\left|\psi\right\rangle</math>. [[Сопряжённый вектор]], соответствующий состоянию <math>\psi</math>, будем обозначать как <math>\left\langle\psi\right|</math>. Скалярное произведение векторов <math>\left|\psi\right\rangle </math> и <math>\left|\phi\right\rangle </math> будем обозначать как <math>\left\langle\phi|\psi\right\rangle</math>, а образ вектора <math>\left|\psi\right\rangle</math> под действием оператора <math>\mathcal F</math> будем обозначать <math>\mathcal F\left|\psi\right\rangle</math>. Символ <math>\left\langle\psi\right|</math> называется ''бра'' (англ. ''bra''), а символ <math>\psi</math>, как <math>\left|\psi\right\rangle</math>
== Математический формализм ==
{{main|Математические основы квантовой механики}}<!-- на январь 2009 там тухло, но перспектива развития есть -->
Всякий ненулевой вектор из пространства <math>\mathcal{H}</math>
Иногда полагают, что вектор состояния <math>|\psi\rangle</math> обязан быть «нормирован на единицу»: <math>\langle\psi|\psi\rangle = 1</math>
Если мы рассмотрим два ''различных'' состояния, то суперпозиции (всевозможные [[линейная комбинация|линейные комбинации]]) пары соответствующих им векторов дадут двумерное линейное комплексное пространство.
Соответственное множество физических состояний будет представлять двумерную поверхность
При рассмотрении квантовой системы, состоящей из двух подсистем, пространство состояний строится в виде [[тензорное произведение|тензорного произведения]]. Подобные системы, помимо комбинаций состояний своих подсистем, имеют также и [[квантовая запутанность|сцепленные (запутанные)]] состояния.
Строка 35:
Это вполне соответствует интуиции, поскольку описывает количество возможных исходов [[измерение (квантовая механика)|измерения]]; к тому же, при тензорном произведении (то есть, построении составной системы) размерность пространств перемножается.
В контексте рассмотрения замкнутой квантовой системы (то есть, решения [[уравнение Шрёдингера|уравнения Шрёдингера]]) под состояниями могут пониматься только ''стационарные'' состояния
<!--
== Чистое состояние ==
'''Чистое состояние'''
=== Пример ===
Квантовое состояние описывается также степенью свободы квантовой системы. Таким образом, поляризация единичного фотона есть смысл поляризованный вертикально, например, если мы знаем, что фотон покинул поляризатором только предполагаем учетом вертикальной поляризации.
Из-за этого свойства поляризатора нет сомнения на состояние поляризации фотона
Нечистые состояния (то есть те, которые не являются чистыми) называются смешанными. Смешанные состояния нельзя описать волновой функцией. Если объект находится в смешанном состоянии мы не знаем о нем всего. Мы знаем только что-то из его состояния. Для описания смешанных состояний используется [[матрица плотности]].
Строка 58 ⟶ 59 :
* [[Березин, Феликс Александрович|''Березин Ф. А.'']], ''Шубин М. А.'' Уравнение Шредингера. М.: Изд-во МГУ, 1983. 392с.
* [http://eqworld.ipmnet.ru/ru/library/books/Dirak1979ru.djvu ''Дирак П.'' Принципы квантовой механики. 2-е изд. М.: Наука, 1979.
▲* ''Боум А.'' Квантовая механика: основы и приложения. М.: Мир, 1990. — 720 c. Глава IV.
▲* [http://eqworld.ipmnet.ru/ru/library/books/Dirak1979ru.djvu ''Дирак П.'' Принципы квантовой механики. 2-е изд. М.: Наука, 1979. — 480 с.]
* {{Книга:Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М.: Квантовая механика|1989}}
{{Rq|refless}}
[[Категория:Квантовая механика]]
|