Статистика Бозе — Эйнштейна: различия между версиями
| [непроверенная версия] | [непроверенная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
MyWikiNik (обсуждение | вклад) |
MyWikiNik (обсуждение | вклад) Нет описания правки |
||
Строка 2:
В [[Статистическая механика|статистической механике]] '''статистика Бо́зе — Эйнште́йна''' определяет распределение [[тождественные частицы|тождественных частиц]] с нулевым или целочисленным [[спин]]ом (таковыми являются, например, [[фотон]]ы и атомы [[Гелий-4|гелия-4]]) по [[энергетический уровень|энергетическим уровням]] в состоянии [[Термодинамическое равновесие|термодинамического равновесия]]. Предложена в 1924 году [[Бозе, Шатьендранат|Шатьендранатом Бозе]] для описания [[фотон]]ов. В 1924—1925 годах [[Эйнштейн, Альберт|Альберт Эйнштейн]] обобщил её на системы атомов с целым спином.
Статистика Бозе-Эйнштейна (так же как и [[статистика Ферми-Дирака]]) связана с квантовомеханическим принципом неразличимости тождественных частиц. Статистикам [[Статистика Ферми — Дирака|Ферми — Дирака]] и Бозе — Эйнштейна подчиняются системы [[тождественные частицы|тождественных частиц]], в которых нельзя пренебречь квантовыми эффектами. Квантовые эффекты проявляются при значениях [[Концентрация частиц|концентрации частиц]] (''N''/''V'') ≥ ''n''<sub>''q''</sub>, где ''n''<sub>''q''</sub> — это т. н. ''квантовая концентрация'', при которой среднее расстояние между частицами равно средней [[Волны де Бройля|волне де Бройля]] для [[Идеальный газ|идеального газа]] при заданной температуре. При концентрации ''n''<sub>''q''</sub> [[Волновая функция|волновые функции]] [[элементарная частица|частиц]] «касаются» друг друга, но практически не перекрываются. Статистике Ферми — Дирака подчиняются т. н. [[фермион]]ы (частицы, для которых справедлив [[Принцип Паули|принцип запрета Паули]]), а статистике Бозе — Эйнштейна — [[бозон]]ы. Поскольку ''квантовая концентрация'' растёт с увеличением температуры, большинство физических систем при высоких температурах подчиняется классической [[Статистика Максвелла — Больцмана|статистике Максвелла — Больцмана]]. Исключениями являются системы с очень высокой плотностью, например, [[Белый карлик|белые карлики]]. В пределе высокой температуры или низкой концентрации частиц обе статистики переходят в классическую статистику Максвелла — Больцмана.
== Описание ==
| |||