Статистика Бозе — Эйнштейна: различия между версиями

Тогда для среднего числа частиц в заданном состоянии согласно статистике Бозе — Эйнштейна, получаем
 
: <math> n_i\overline {n}_i = \frac{g_i1}{e^{(\varepsilon_i-\mu)/kT}-1} </math>
 
где <math>\varepsilon_i > \mu</math>, ''n<sub>i</sub>''&nbsp; — количество частиц в состоянии ''i'', ''g<sub>i</sub>''&nbsp; — вырождение уровня ''i'', ''ε<sub>i</sub>''&nbsp; — энергия состояния ''i'', μ — химпотенциал системы, ''k'' — постоянная Больцмана, ''T'' — абсолютное значение температуры.
В пределе <math> kT \ll \varepsilon_i-\mu </math> статистика Бозе-Эйнштейна переходит в статистику Максвелла — Больцмана, а в пределе <math> kT \gg \varepsilon_i-\mu </math> — в [[распределение Рэлея]]:
 
:<math> n_i\overline {n}_i = \frac{g_i kT}{\varepsilon_i-\mu} </math>.
 
== Литература ==