Преобразования Галилея: различия между версиями
[отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
LGB (обсуждение | вклад) оформление, орфография |
Mvk608 (обсуждение | вклад) шаблон |
||
Строка 8:
Если ИСО '''S'''' [[Сложное движение|движется]] относительно ИСО '''S''' с постоянной скоростью <math>u \ </math> вдоль оси <math>x \ </math>, а [[начало координат|начала координат]] совпадают в начальный момент времени в обеих системах, то преобразования Галилея имеют вид:
: <math>x' = x - u t , \ </math>
: <math>{y'} = y , \ </math>
: <math>{z'} = z , \ </math>
: <math>t' = t \ </math>
или, используя векторные обозначения,
: <math>\vec {r'} = \vec r - \vec u t , \ </math>
: <math>t' = t \ </math>
(последняя формула остается верной для любого направления осей координат).
Строка 25:
Из этих преобразований следуют соотношения между скоростями движения точки и её ускорениями в обеих системах отсчета:
: <math>\vec {v'} = \vec v - \vec u ,</math>
: <math>\vec {a'} = \vec a</math>
* Преобразования Галилея являются предельным (частным) случаем [[Преобразования Лоренца|преобразований Лоренца]] для малых скоростей <math>u \ll c</math> (много меньше скорости света).
Строка 35:
Приведем более элементарный, но и более общий вывод
Рассмотрим преобразование произвольного сдвига начала отсчета на вектор <math>\vec r_o</math>,
где радиус-вектор какого-то тела ''A'' в системе отсчета ''K'' обозначим за <math>\vec r</math>,
а в системе отсчета ''K' ''
подразумевая, как всегда в классической механике, что время <math>t</math> в обеих системах отсчета одно и то же, а все радиус-векторы зависят от этого времени: <math>\vec r_o = \vec r_o(t), \vec r = \vec r(t), \vec {r'} = \vec {r'}(t)</math>.
Тогда в любой момент времени
: <math>\vec r = \vec r_o + \vec {r'}</math>
и в частности, учитывая
: <math>\Delta \vec r = \vec r (t+\Delta t) - \vec r (t),~
\Delta \vec r_o = \vec r_o (t+\Delta t) - \vec r_o (t),~
\Delta \vec {r'} = \vec {r'} (t+\Delta t)-\vec {r'} (t)</math>,
Строка 62:
\quad \Rightarrow \quad \Delta \vec r = \Delta \vec r_o + \Delta \vec {r'} \quad \Rightarrow \quad \frac{\Delta \vec r}{\Delta t} = \frac{\Delta \vec r_o}{\Delta t} + \frac{\Delta \vec {r'}}{\Delta t} </math>
<!-- (\vec r (t+\Delta t))
<math>\Rightarrow \quad <\vec V> = <\vec V_o> + <\vec{V'}></math>
где:
: <math><\vec V></math>
: <math><\vec V'></math>
: <math><\vec V_o></math>
Если <math>\Delta t \rightarrow 0</math> то средние скорости совпадают с ''мгновенными'':
Строка 75:
<center><math>\vec V \;= \lim_{\Delta t \rightarrow 0}\; \Bigg( <\vec V_o>+<\vec{V'}> \Bigg) = \vec V_o + \vec{V'}</math></center>
или короче
<center><math>\vec V \;= \vec V_o + \vec{V'}</math></center>
Строка 95:
* [[Сложение скоростей]]
* [[Сложное движение]]
* [[b:Физика в конспектах|Физика в конспектах]]
{{Галилео Галилей}}
[[Категория:Законы классической механики]]
|