Математические основы квантовой механики: различия между версиями
| [отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Arventur (обсуждение | вклад) Нет описания правки |
Arventur (обсуждение | вклад) |
||
Строка 6:
Каждой наблюдаемой однозначно сопоставляется линейный самосопряженный оператор.<ref>{{Книга|автор=Ф. А. Березин, М. А. Шубин.|заглавие=Уравнение Шредингера|место=М.|издательство=Изд-во Моск. ун-та|год=1983}}</ref> Распределение вероятности возможных значений наблюдаемой величины <math>A</math> в состоянии <math>\psi</math> задаются мерой<ref>{{Книга|автор=C. Г. Крейн|заглавие= Функциональный анализ|место=М.|издательство=Наука|год=1972}}</ref>:
: <math>dm_{\widehat{A}, \psi}(a) = d(E_{a}\psi, \psi)</math>,
где <math>\widehat{A}</math> - самосопряжённый оператор, отвечающий наблюдаемой величине <math>a</math>, <math>\psi</math> - вектор состояния, <math>E_{a}</math> - спектральная функция оператора <math>\widehat{A}</math>, круглые скобки означают [[Скалярное произведение|скалярное произведение векторов]]. Наблюдаемые величины и векторы состояния можно подвергнуть произвольному
унитарному преобразованию
| |||