Межзвёздная среда: различия между версиями
[отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
V1adis1av (обсуждение | вклад) →Физические особенности: оформление, грамматика, пунктуация, размерности формул, дополнения |
V1adis1av (обсуждение | вклад) →Механизмы охлаждения: орфогр., пункт., стилистика |
||
Строка 188:
==== Механизмы охлаждения ====
Как уже говорилось, межзвёздная среда оптически тонка и имеет невысокую плотность, а раз так, то основной механизм охлаждения — это излучение фотонов. Испускание же квантов связано с бинарными процессами взаимодействия (частица-частица), поэтому суммарную скорость объёмного охлаждения можно представить в виде <math>\Lambda(n,T)=n^2\lambda(T),</math> где функция охлаждения
;Свободно-свободное (тормозное) излучение
Свободно-свободное (тормозное) излучение в космической плазме вызвано кулоновскими силами притяжения или отталкивания. Электрон ускоряется в поле иона и начинает излучать электромагнитные волны, переходя с одной незамкнутой (в классическом смысле) орбиты на другую, но оставаясь свободным,
: <center><math>j_{\nu}(T)=\frac{16}{3}\left(\frac{\pi}{6}\right)^{1/2} \frac{n_{\nu}Z^{2}e^6}{m^{2}_e c^3}\left(\frac{m_e}{kT}\right)^{1/2} g\exp{\frac{-h\nu}{kT}}n_e n_i</math> [эрг/(см³·с·ср·Гц)], </center>
Строка 208:
; Рекомбинационное излучение
* Радиативная рекомбинация
*: При радиативной (излучательной) рекомбинации доля кинетической энергии рекомбинирующего электрона крайне мала в энергии испускаемого фотона <math>h\nu =\xi_i +m_e v^2 </math> (где <math>\xi_i</math> — потенциал ионизации уровня, на который рекомбинирует электрон). Так как почти всегда <math>\xi_i\gg m_ev^2/2,</math> то
* Диэлектронная рекомбинация
*: Диэлектронная рекомбинация состоит из двух этапов. Сначала энергичный электрон возбуждает атом или ион так, что образуется
; Двухфотонное излучение
При запрещённых резонансных переходах с уровней <math>2s_{1/2}\rightarrow 1s_{1/2}</math> в водороде и с <math>2^1S_0</math> уровня в гелии и гелиеподобных ионах [[двухфотонное излучение|излучается два фотона]] (однофотонный переход запрещён правилами отбора). Возбуждаются же эти уровни в основном за счёт электронных ударов. Суммарная энергия образующихся фотонов соответствует разности энергии между двумя уровнями, но каждый из фотонов не имеет фиксированной энергии и образуется непрерывное излучение, которое
; [[Обратное комптоновское рассеяние]]
Строка 227:
: <center><math>\Lambda _c=-\left(\frac{dE}{dt}\right) _\mathrm{compt} n_e = \frac{4kT}{m_e c^2}\sigma_T c n_e\int\limits_0^\infty u_{\nu}d\nu.</math></center>
Комптоновское охлаждение обычно доминирует в высокоионизированной и сильно нагретой плазме вблизи источников рентгеновского излучения. Благодаря ему среда не может нагреться выше <math>T\sim\frac{\varepsilon}{4k}.</math> Этот механизм был важен в ранней вселенной до [[Космологическое красное смещение|эпохи рекомбинации]]. В обычных условиях МЗС этим эффектом можно пренебречь.
; Ионизация электронным ударом
Строка 233:
; Излучение в спектральных линиях
Основной механизм охлаждения МЗС при {{nobr|{{math|''T''}} < 10<sup>5</sup> К}}. Излучение происходит при переходах с уровней,
<center>
{| class="wikitable"
|