Магнитная индукция: различия между версиями
| [отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
DmitTrix (обсуждение | вклад) отмена правки 79664163 участника 212.176.7.212 (обс) |
|||
Строка 9:
}}
{{Электродинамика}}
'''Магни́тная инду́кция''' <math>\vec B</math>
Более конкретно, <math>\vec B</math>
: <math>\vec F = q \vec E
+ q [\vec v \times \vec B].</math>
Строка 18:
: <math>\vec F=q[\vec v \times \vec B]</math>
: <math>F=qvB\sin\alpha</math>
где косым крестом обозначено [[векторное произведение]], α
Также магнитная индукция может быть определена<ref>Это определение с современной точки зрения менее фундаментально, чем приведенное выше (и является просто его следствием), однако с точки зрения близости к одному из практических способов измерения магнитной индукции может быть полезным; также и с исторической точки зрения.</ref> как отношение максимального механического [[Момент силы|момента сил]], действующих на рамку с [[Электрический ток|током]], помещенную в однородное поле, к произведению [[Сила тока|силы тока]] в рамке на её [[площадь]].
Строка 24:
Является основной фундаментальной характеристикой магнитного поля, аналогичной вектору [[Напряжённость электрического поля|напряжённости электрического поля]].
В системе [[СГС]] магнитная индукция поля измеряется в [[Гаусс (единица измерения)|гауссах]] (Гс), в системе [[СИ]]
: 1 Тл = 10<sup>4</sup> Гс
[[Магнитометр]]ы, применяемые для измерения магнитной индукции, называют ''тесламетрами''.
Строка 31:
Поскольку вектор магнитной индукции является одной из основных фундаментальных физических величин в теории электромагнетизма, он входит в огромное множество уравнений, иногда непосредственно, иногда через связанную с ним [[напряженность магнитного поля]]. По сути, единственная область в классической теории электромагнетизма, где он отсутствует, это пожалуй разве только чистая [[электростатика]].
* (Здесь формулы приведем в [[СИ]], в виде ''для вакуума''<ref>То есть в наиболее фундаментальном и простом для ознакомления виде.</ref>, где есть варианты ''для вакуума''
=== В магнитостатике ===
В магнитостатическом пределе<ref>То есть в частном случае постоянных токов и постоянных электрического и магнитного полей или
* [[Закон Био-Савара]]
*: <math>\vec B(\vec r)
= {\mu_0 \over 4\pi}\int\limits_{L_1} \frac{I(\vec r_1)\vec{dL_1}\times (\vec r - \vec r_1)}{|\vec r - \vec r_1|^3},</math>
*: <math>\vec B(\vec r)
= {\mu_0 \over 4\pi}\int \frac{\vec{j}(\vec r_1)dV_1\times (\vec r - \vec r_1)}{|\vec r - \vec r_1|^3},</math>
* [[Теорема о циркуляции магнитного поля|Теорема Ампера о циркуляции магнитного поля]]<ref>Являющаяся частным магнитостатическим случаем [[Закон Ампера - Максвелла|закона Ампера
*: <math>\oint\limits_{\partial S} \vec B\cdot\vec{dl}
= \mu_0 I_S
Строка 80:
*** выражение для потенциальной энергии магнитного диполя в магнитном поле:
***: <math>U = - \vec m \cdot \vec B,</math>
*** а также следующих из них выражения для силы, действующей на магнитный диполь в неоднородном магнитном поле и
*** Выражение для силы, действующей со стороны магнитного поля на точечный [[магнитный заряд]]:
***: <math>\vec F = K\frac{q_m \vec r}{r^3}.</math>
| |||