Тормозное излучение: различия между версиями

[[Файл:Brem cross section.png|thumb|Тормозное сечение излучения [[фотон]]а с энергией {{nobr|30 [[Кило-|к]][[Электрон-вольт|эВ]]}} [[электрон]]а при столкновении с [[протон]]ом.]]

 

 

Согласно классической [[электродинамика|электродинамике]], которая достаточно хорошо описывает основные закономерности тормозного излучения, его интенсивность пропорциональна квадрату ускорения заряженной [[Элементарные частицы|частицы]]. Так как ускорение обратно пропорционально массе {{math|''m''}} частицы, то в одном и том же поле тормозное излучение легчайшей заряженной частицы — [[электрон]]а будет, например, в миллионы раз мощнее излучения протона (I ~ a² ~ 1/m²). Поэтому чаще всего наблюдается и практически используется тормозное излучение, возникающее при рассеянии электронов на электростатическом поле атомных ядер и электронов; такова, в частности, природа [[рентгеновские лучи|рентгеновских лучей]] в рентгеновских трубках и гамма-излучения, испускаемого быстрыми электронами при прохождении через вещество.