Закон сохранения импульса: различия между версиями
| [непроверенная версия] | [непроверенная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Нет описания правки |
Ping08 (обсуждение | вклад) м откат правок 2A02:2698:4424:3501:9500:8034:CD58:719B (обс.) к версии Akrigel Метка: откат |
||
Строка 1:
{{Механика сплошных сред}}
'''Зако́н сохране́ния и́мпульса''' ('''Зако́н сохране́ния количества движения)''' — закон, утверждающий, что [[векторная сумма]] [[импульс]]ов всех [[Механическая система|тел системы]] есть [[Постоянная|величина постоянная]], если векторная сумма внешних [[сила|сил]], действующих на систему тел, равна нулю<ref name="Тарг">{{книга |автор=[[Тарг, Семён Михайлович|Тарг С. М.]] |заглавие= Краткий курс теоретической механики|ответственный= |ссылка= |место= М.|издательство= Высшая школа|год= 1995|том= |страниц= 416|страницы= 282 |isbn=5-06-003117-9}}</ref>.
В [[Классическая механика|классической механике]] закон сохранения импульса обычно выводится как следствие законов Ньютона. Из [[Законы Ньютона|законов Ньютона]] можно показать, что при движении системы в пустом пространстве импульс сохраняется во времени, а при наличии внешнего воздействия скорость изменения импульса определяется суммой приложенных сил.
Как и любой из фундаментальных [[Законы сохранения|законов сохранения]], закон сохранения импульса связан, согласно [[Теорема Нётер|теореме Нётер]], с одной из [[Симметрия (физика)|фундаментальных симметрий]], — ''[[однородность пространства|однородностью пространства]]''<ref name="ЛЛ">{{книга |автор= [[Ландау, Лев Давидович|Ландау Л. Д.]], [[Лифшиц, Евгений Михайлович|Лифшиц Е. М.]]|заглавие= Теоретическая физика|ответственный= |ссылка= | издание= 4-е изд., испр|место=М. |издательство= [[Наука (издательство)|«Наука»]]|год=1988 |том=I. Механика |страниц=215 |страницы=26 |isbn= 5-02-013850-9|ref= }}</ref>.
Закон сохранения импульса впервые был сформулирован [[Декарт, Рене|Р. Декартом]]{{sfn|Готт|с=222|1972}}.
== Вывод в механике Ньютона ==
Согласно [[второй закон Ньютона|второму закону Ньютона]], для системы из ''N'' частиц выполняется соотношение
: <math> \frac{d\vec {p}}{dt} =\vec {F} ,</math>
Строка 18 ⟶ 26 :
Как известно, если производная от некоторого выражения равна нулю, то это выражение есть постоянная величина относительно переменной дифференцирования, а значит:
: <math>\sum_{n=1}^{N}\vec{p}_n=\overrightarrow {\mathrm{const}} \qquad</math> (постоянный вектор).
То есть суммарный импульс системы из ''N'' частиц является постоянной величиной. При ''N'' = 1 получаем выражение для случая одной частицы. Таким образом, следует вывод<ref name="Тарг"
{{рамка}}
| |||