Уравнения Аппеля

(перенаправлено с «Уравнение Аппеля»)

В классической механике уравне́ния Аппе́ля рассматривают как альтернативную формулировку общих уравнений движения, предложенных Ньютоном. Выписаны Полем Аппелем в 1900 [1]. Несмотря на то, что эти уравнения полностью эквивалентны уравнениям, получаемым из законов Ньютона и принципа наименьшего действия, уравнения Аппеля в ряде случаев оказываются более удобными, в частности, в случае, когда система стеснена механическими связями.

Формулировка

править

Пусть задана механическая система из   материальных точек с массами  , на которые наложены геометрические (1) и линейные кинематические (2) связи:

(1)  
(2)  

Требуется описать движение системы, если известны активные силы   (силы, действующие на каждую точку, зависят от времени, расположения всех точек и их скоростей), и известно начальное состояние системы (положение и скорости всех точек в начальный момент времени).

Одно из важнейших предположений о механической системе, необходимое для справедливости уравнений Аппеля, состоит в том, что возникающие реакции связей предполагаются идеальными, то есть суммарно не производящими работы на любом виртуальном перемещении точек системы.

В случае голономной системы, когда кинематические связи отсутствуют или интегрируемы (то есть сводятся к геометрическим связям), уравнения Аппеля имеют вид:

(3)  

где

  — число геометрических степеней свободы системы;
  — произвольная система независимых между собой обобщённых координат, параметризующих пространство возможных геометрических положений системы во всякий момент времени (таким образом, использование этих координат полностью учитывает геометрические связи, наложенные на систему);
  — «обобщенные силы» — коэффициенты в разложении элементарной работы активных сил на произвольном виртуальном перемещении  :
 
(4)   — так называемая «энергия ускорений», в формуле (3) величина   — функция времени, обобщённых координат и их производных 1-го и 2-го порядков.

В неголономном случае уравнения Аппеля имеют практически тот же самый вид (3), однако в этом случае в формулах участвуют не обобщённые координаты, а псевдокоординаты, которые вводятся следующим образом:

(5)  .

В этих обозначениях точка сверху над именем переменной   не обозначает операцию дифференцирования по времени, а составляет часть единого имени переменной. Переменной  , производная которой по времени совпадала бы с написанным выражением для любых путей движения системы, может не существовать, поэтому о ней говорят как о псевдопеременной (или о псевдокоординате). Во все дальнейшие формулы будут входить либо её производные (как минимум первого порядка), либо дифференциалы, поэтому её псевдо-сущность никак не проявится.

Коэффициенты   и   могут зависеть от времени и координат точек. Кроме того, они должны удовлетворять условию, чтобы определитель матрицы коэффициентов при переменных   в линейной системе, образованной уравнениями (5) и (2) (записанных в обобщённых координатах), не обращался бы в ноль.

В случае неголономной системы уравнения Аппеля имеют вид:

(6)  

где

  — число геометрических степеней свободы системы;
  — система псевдокоординат;
  — «обобщенные силы» — коэффициенты в разложении элементарной работы активных сил:  ;
функция S — та же, что в (4), но выраженная через переменные   (в обозначениях переменных   только одна из точек — производная по времени!).

Чтобы получить полную систему уравнений движения системы, к уравнениям Аппеля (6) необходимо добавить уравнения кинематических связей (2) и формулы псевдокоординат (5).

Примечания

править
  1. Appell, P. "Sur une forme générale des équations de la dynamique." (фр.) // Journal für die reine und angewandte Mathematik : magazine. — 1900. — Vol. 121. — P. 310—?.

Литература

править

Публикации П. Аппеля по данному вопросу

править

Дополнительная литература

править