Принцип возможных перемещений

При́нцип возмо́жных перемеще́ний — один из вариационных принципов в теоретической механике, устанавливающий общее условие равновесия механической системы. Согласно этому принципу, для равновесия механической системы с идеальными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма виртуальных работ только активных сил на любом возможном перемещении системы была равна нулю (если система приведена в это положение с нулевыми скоростями).

Количество линейно независимых уравнений равновесия, которые можно составить для механической системы, исходя из принципа возможных перемещений, равно количеству степеней свободы этой механической системы.

Возможными перемещениями несвободной механической системы называются воображаемые бесконечно малые перемещения, допускаемые в данный момент наложенными на систему связями (при этом время, входящее явно в уравнения нестационарных связей, считается зафиксированным). Проекции возможных перемещений на декартовы координатные оси называются вариациями декартовых координат.

Если, например, на систему наложено голономных реономных связей:

То возможные перемещения  — это те, которые удовлетворяют

А виртуальные :

Виртуальные перемещения, вообще говоря, не имеют отношения к процессу движения системы — они вводятся лишь для того, чтобы выявить существующие в системе соотношения сил и получить условия равновесия. Малость же перемещений нужна для того, чтобы можно было считать реакции идеальных связей неизменными.

Принцип виртуальных перемещенийПравить

Согласно этому принципу: для равновесия механической системы на точки которой наложены стационарные , удерживающие и идеальные связи, необходимо и достаточно, чтобы сумма виртуальных работ всех активных сил, приложенных к точкам системы, при любом виртуальном перемещении системы была равны нулю[1]. Предполагается что силы реакции связи (неактивные) не соверщают работы из-за постулата идеальности связей. Виртуальными перемещениями называются бесконечно малые перемещения, допускаемые связями, при «замороженном времени». То есть они отличаются от возможных перемещений, только когда связи реономны (явно зависят от времени). Математически это запишется в виде

 
 
Два шарнирно закреплённые стержня помещены на идеально гладкий цилиндр. Вес каждого стержня равен P.

Рассмотрим два стержня длиной 2l соединённые шарнирно в точке B, помещённые на цилиндр радиуса r (см. рис). Вычислим расстояние z как фцнкцию обобщённой координаты φ[2]

 

а виртуальная работа получится из вариации δz

 

Для угла получим уравнение в скобках, которое должно быть равное нулю для всех возможных δφ.

ПримечанияПравить

ЛитератураПравить

  • Беленький И. М. Введение в аналитическую механику. — M.: Высш. школа, 1964. — 324 с.
  • Бухгольц Н. Н.  Основной курс теоретической механики. Ч. 1. 10-е изд. — Спб.: Лань, 2009. — 480 с. — ISBN 978-5-8114-0926-6.
  • Тарг С. М.  Краткий курс теоретической механики: Учебник для вузов. 18-е изд. — М.: Высшая школа, 2010. — 416 с. — ISBN 978-5-06-006193-2.
  • Маркеев А. П.  Теоретическая механика: учебник для университетов. — Ижевск: НИЦ "Регулярная и хаотичная динамика", 2001. — 592 с. — ISBN 5-93972-088-9.