Вторичное квантование: различия между версиями
[непроверенная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Bor75 (обсуждение | вклад) Нет описания правки |
Числа заполнения изменяются на единицу. Сами числа, не их индексы. |
||
Строка 3:
== Описание ==
Предположим, что существует классификация всех возможных состояний каждой частицы или квазичастицы в рассматриваемой системе. Обозначим состояния частицы как <math>1, 2, 3, ...</math>. Тогда любое возможное состояние системы описывается набором чисел частиц (чисел заполнения) в каждом из этих состояний <math>(N_1, N_2, N_3, ...)</math>. Суть метода вторичного квантования в том, что вместо волновых функций частиц в [[координатное представление|координатном]] или в импульсном представлении вводятся волновые функции в представлении чисел заполнения различных состояний одной частицы. Достоинство метода вторичного квантования в том, что он позволяет единообразно описывать системы с различным числом частиц, как с конечным фиксированным (в задачах физики конденсированых сред), так и с переменным, потенциально бесконечным (в задачах [[квантовая теория поля|КТП]]). Переходы между различными состояниями (например, из состояния <math>k</math> в состояние <math>q</math>) одной частицы при этом описываются как уменьшение числа заполнения, соответствующего одной волновой функции на единицу <math>(N_k \Rightarrow
== Статистика Бозе-Эйнштейна ==
|