Консервативные силы
В физике консервати́вные (или потенциа́льные) си́лы — силы, работа которых не зависит от траектории точки приложения этих сил и закона её движения, а целиком определяется начальным и конечным положениями данной точки[1]. Эквивалентное определение: консервативные силы — это зависящие только от координат силы, работа которых по любой замкнутой траектории равна нулю[2][3].
В теорфизике рассматривают четыре фундаментальных типа сил (см. Фундаментальные взаимодействия), все они являются консервативными. В школьных и общих курсах физики изучается большее разнообразие сил, по сути являющихся комбинациями фундаментальных, которое разделяется на консервативные и неконсервативные. Примеры консервативных сил: сила тяжести, сила упругости, сила кулоновского (электростатического) взаимодействия; также консервативны все сферически-симметричные центральные силы[4].
Неконсервативные силы подразделяются на диссипативные (рассеивающие) и гироскопические[4]. Гироскопическими называются силы, зависящие не только от координат, но и от скоростей и направленные всегда перпендикулярно скорости[5][6]. Примерами неконсервативных сил являются сила трения (диссипативная) и магнитная часть силы Лоренца (гироскопическая).
При действии в системе только консервативных и гироскопических сил её механическая энергия сохраняется. При наличии диссипативных сил механическая энергия убывает (в замкнутой системе), переходя в иные формы энергии — в основном, в теплоту.
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/6/60/Chemins_d_int%C3%A9gration.png)
Для консервативных сил выполняются следующие равенства:
- — работа, производимая консервативной силой, определяется только начальным и конечным положениями точки её приложения и не зависит от выбора траектории, по которой перемещается тело;
- — работа консервативных сил по произвольному замкнутому контуру равна 0;
- — ротор консервативных сил равен 0;
- — консервативная сила является градиентом некой скалярной функции , называемой силовой. Эта функция равна потенциальной энергии взятой с обратным знаком. Соответственно, и связаны соотношением
Таким образом, консервативная сила всегда направлена в сторону уменьшения потенциальной энергии.
См. также
правитьПримечания
править- ↑ Потенциальная сила // Физический энциклопедический словарь. Гл. ред. Прохоров А. М. — М.: «Советская энциклопедия», 1984. — С. 581. — 944 с.
- ↑ Сивухин Д. В. Механика. — М., Наука, 1979. — с. 133
- ↑ Меркин Д. Р. Введение в теорию устойчивости движения. — М., Наука, 1971. — с. 160
- ↑ 1 2 В. К. Иванов Физика: Механика. Колебания. СПб.: Политех-пресс, 2021. – 224 с., см. фрагмент Архивная копия от 7 февраля 2024 на Wayback Machine.
- ↑ Сивухин Д. В. Механика. — М., Наука, 1979. — с. 135
- ↑ Меркин Д. Р. Введение в теорию устойчивости движения. — М., Наука, 1971. — с. 85, 161
Для улучшения этой статьи по физике желательно:
|