Открыть главное меню

Нейтро́н (от лат. neuter — ни тот, ни другой) — тяжёлая элементарная частица, не имеющая электрического заряда. Нейтрон является фермионом и принадлежит к классу барионов. Нейтроны и протоны являются двумя главными компонентами атомных ядер[7]; общее название для протонов и нейтронов — нуклоны.

Нейтрон ()
Neutron quark structure.svg
Семья фермион
Группа адрон, барион, N-барион, нуклон
Участвует во взаимодействиях Сильное, слабое, электромагнитное и гравитационное
Античастица антинейтрон
Масса 939,565 420 52(54) МэВ[1], 1,674 927 498 04(95)⋅10−27 кг[2], 1,008 664 915 95(49) а. е. м.[3]
Время жизни 880,0 ± 0,9 c[4]
В честь кого или чего названа От лат. корня neutral и обычного для частиц суффикса on (он)
Квантовые числа
Электрический заряд 0
Барионное число 1
Спин 1/2 ħ
Магнитный момент −1,913 042 73(45) ядерного магнетона[5], или −9,662 365 1(23)×10−27 Дж/Тл[6]
Внутренняя чётность 1
Изотопический спин −1/2
Странность 0
Очарование 0
Другие свойства
Кварковый состав udd
Схема распада (99,7%);
(0,309%)
Теоретически обоснована В 1930 году В. А. Амбарцумян и Д. Д. Иваненко; в 1930 году Вальтер Боте и его студент Герберт Беккер, работавшие в Германии
Обнаружена 27 февраля 1932, Джеймс Чедвик
Commons-logo.svg Медиафайлы на Викискладе

ОткрытиеПравить

Открытие нейтрона (27 февраля 1932) принадлежит физику Джеймсу Чедвику, который объяснил результаты опытов В. Боте и Г. Беккера (1930), в которых обнаружилось, что вылетающие при распаде полония α-частицы, воздействуя на лёгкие элементы, приводят к возникновению сильно проникающего излучения. Чедвик первый предположил, что новое проникающее излучение состоит из нейтронов и определил их массу[8][9]. За это открытие он получил Нобелевскую премию по физике в 1935 году.

В 1930 году В. А. Амбарцумян и Д. Д. Иваненко показали, что атом не может, как считалось в то время, состоять из протонов и электронов, что электроны, вылетающие из ядра при бета-распаде, рождаются в момент распада, и что кроме протонов, в ядре должны присутствовать некие нейтральные частицы[10][11].

В 1930 году Вальтер Боте и его студент Герберт Беккер, работавшие в Германии, обнаружили, что если высокоэнергетичные альфа-частицы, испускаемые полонием-210, попадают на некоторые лёгкие элементы, в особенности на бериллий или литий, образуется излучение с необычно большой проникающей способностью. Сначала считалось, что это — гамма-излучение, но выяснилось, что оно обладает гораздо большей проникающей способностью, чем все известные гамма-лучи, и результаты эксперимента не могут быть таким образом интерпретированы. Важный вклад сделали в 1932 году Ирен и Фредерик Жолио-Кюри. Они показали, что если это неизвестное излучение попадает на парафин или любое другое соединение, богатое водородом, образуются протоны высоких энергий. Само по себе это ничему не противоречило, но численные результаты приводили к нестыковкам в теории. Позднее в том же 1932 году английский физик Джеймс Чедвик провёл серию экспериментов, в которых он показал, что гамма-лучевая гипотеза несостоятельна. Он предположил, что это излучение состоит из незаряженных частиц с массой, близкой к массе протона, и провёл серию экспериментов, подтвердивших эту гипотезу. Эти незаряженные частицы были названы нейтронами от латинского корня neutral и обычного для частиц суффикса on (он). В том же 1932 году Д. Д. Иваненко[12] и затем В. Гейзенберг предположили, что атомное ядро состоит из протонов и нейтронов.

Основные характеристикиПравить

Несмотря на нулевой электрический заряд, нейтрон не является истинно нейтральной частицей. Античастицей нейтрона является антинейтрон, который не совпадает с самим нейтроном. Нейтрон аннигилирует с антинейтроном и другими антиадронами (в частности, с антипротоном).

С нейтроном связаны несколько физических величин, имеющих размерность длины:

Строение и распадПравить

 
Кварковая структура нейтрона

Считается надёжно установленным, что нейтрон является связанным состоянием трёх кварков: одного «верхнего» (u) и двух «нижних» (d) кварков (кварковая структура udd). Близость значений масс протона и нейтрона обусловлена свойством приближённой изотопической инвариантности: в протоне (кварковая структура uud) один d-кварк заменяется на u-кварк, но поскольку массы этих кварков очень близки, такая замена слабо сказывается на массе составной частицы.

Поскольку нейтрон тяжелее протона (на 1,293 332 36(46) МэВ[19], или 0,001 388 449 33(49) а.е.м.[20]), то он может распадаться в свободном состоянии. Единственным каналом распада, разрешённым законом сохранения энергии и законами сохранения электрического заряда, барионного и лептонного квантовых чисел, является бета-распад нейтрона на протон, электрон и электронное антинейтрино (а также, возможно, гамма-квант[21]). Поскольку этот распад идёт с образованием лептонов и изменением аромата кварков, то он обязан происходить только за счёт слабого взаимодействия. Однако, ввиду специфических свойств слабого взаимодействия, скорость этой реакции аномально мала из-за крайне малого энерговыделения (разности масс начальных и конечных частиц). Именно этим объясняется тот факт, что нейтрон является настоящим долгожителем среди элементарных частиц: его время жизни, приблизительно равное 15 минутам, примерно в миллиард раз больше времени жизни мюона — следующей за нейтроном метастабильной частицы по времени жизни.

Кроме того, разница масс между протоном и нейтроном, составляющая около 1,3 МэВ, невелика по меркам ядерной физики. Вследствие этого в ядрах нейтрон может находиться в более глубокой потенциальной яме, чем протон, и потому бета-распад нейтрона оказывается энергетически невыгодным. Это приводит к тому, что в ядрах нейтрон может быть стабильным. Более того, в нейтроно-дефицитных ядрах происходит бета-распад протона в нейтрон (с захватом орбитального электрона или вылетом позитрона); этот процесс энергетически запрещён для свободного протона.

На кварковом уровне бета-распад нейтрона может быть описан как превращение одного из d-кварков в u-кварк с испусканием виртуального W-бозона, который немедленно распадается на электрон и электронное антинейтрино.

Изучение распада свободного нейтрона важно для уточнения свойств слабого взаимодействия, а также поиска нарушений временно́й инвариантности, нейтрон-антинейтронных осцилляций и т. п.

Внутренняя структура нейтрона впервые была экспериментально исследована Р. Хофштадтером путём изучения столкновений пучка электронов высоких энергий (2 ГэВ) с нейтронами, входящими в состав дейтрона (Нобелевская премия по физике 1961 г.)[22]. Нейтрон состоит из тяжёлой сердцевины (керна) радиусом ≈ 0,25·10−13 см, с высокой плотностью массы и заряда, которая имеет общий заряд ≈ +0,35 e, и окружающей его относительно разреженной оболочки («мезонной шубы»). На расстоянии от ≈ 0,25·10−13 до ≈ 1,4·10−13 см эта оболочка состоит в основном из виртуальных ρ- и π-мезонов и обладает общим зарядом ≈ −0,50 e. Дальше расстояния ≈ 2,5·10−13 см от центра простирается оболочка из виртуальных ω- и π-мезонов, несущих суммарный заряд около +0,15 e[23][18].

Иные свойстваПравить

Изоспины нейтрона и протона одинаковы (12), но их проекции противоположны по знаку. Проекция изоспина нейтрона по соглашению в физике элементарных частиц принимается равной −12, в ядерной физике +12 (поскольку в большинстве ядер нейтронов больше, чем протонов, это соглашение позволяет избегать отрицательных суммарных проекций изоспина).

Нейтрон и протон вместе с   — барионами входят в состав октета барионов со спином   и барионным зарядом  .[24]

Нейтрон — единственная из имеющих массу покоя элементарных частиц, для которой непосредственно наблюдалось гравитационное взаимодействие — искривление в поле земного тяготения траектории хорошо коллимированного пучка ультрахолодных нейтронов. Измеренное гравитационное ускорение нейтронов в пределах точности эксперимента совпадает с гравитационным ускорением макроскопических тел.[25]

При огромном давлении внутри нейтронной звезды нейтроны могут деформироваться вплоть до того, что приобретают форму куба[26].

Направления исследований в физике нейтроновПравить

Фундаментальные исследования:

  • возможность существования тетранейтронов и иных связанных состояний из одних только нейтронов
  • поиск возможных нейтрон-антинейтронных осцилляций
  • поиск электрического дипольного момента нейтрона. Электрический дипольный момент нейтрона был бы точно равен нулю, если бы имела место инвариантность всех взаимодействий, в которых участвует нейтрон, относительно операции отражения времени. Слабые взаимодействия неинвариантны относительно операции отражения времени. Вследствие этого нейтрон должен был бы обладать электрическим дипольным моментом. Причина отсутствия электрического дипольного момента у нейтрона неизвестна.[27]
  • изучение свойств сильно нейтроно-избыточных лёгких ядер

Прикладные исследования:

ПримечанияПравить

  1. 1 2 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass energy equivalent in MeV.
  2. 1 2 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass.
  3. 1 2 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass in u.
  4. 1 2 3 4 J. Beringer et al. (Particle Data Group), Phys. Rev. D86, 010001 (2012) and 2013 partial update for the 2014 edition. http://pdg.lbl.gov/2013/listings/rpp2013-list-n.pdf
  5. 1 2 2018 CODATA Recommended Values: neutron magnetic moment to nuclear magneton ratio.
  6. 1 2 2018 CODATA Recommended Values: neutron magnetic moment.
  7. Нейтроны содержатся во всех известных атомных ядрах, кроме ядра лёгкого изотопа водорода — протия, состоящего из одного протона.
  8. Широков, 1972, с. 483.
  9. Chadwick, James. Possible Existence of a Neutron (англ.) // Nature. — 1932. — Vol. 129, no. 3252. — P. 312. — DOI:10.1038/129312a0. — Bibcode1932Natur.129Q.312C.
  10. Ambarzumian V., Iwanenko D. Les électrons inobservables et les rayons // Compt. Rend. Acad. Sci. Paris. — 1930. — Т. 190. — С. 582.
  11. V. A. Ambartsumian — a life in science (англ.) // Astrophysics. — Springer, 2008. — Vol. 51. — P. 280—293. — DOI:10.1007/s10511-008-9016-6.
  12. Iwanenko D. The neutron hypothesis (англ.) // Nature. — 1932. — Vol. 129, iss. 3265, no. (28 May 1932). — P. 798. — ISSN 0028-0836. — DOI:10.1007/s10511-008-9016-6.
  13. 2018 CODATA Recommended Values: neutron-electron mass ratio.
  14. 1 2 Бете Г., Моррисон Ф. Элементарная теория ядра. — М: ИЛ, 1956. — С. 50.
  15. Измерения времени жизни нейтрона, выполненные разными методами, по-прежнему расходятся.. «Элементы». Новости науки. Физика. (3 декабря 2013). Дата обращения 11 декабря 2013.
  16. Мухин К. Экзотическая ядерная физика для любознательных // Наука и жизнь. — 2017. — № 5. — С. 104.
  17. Широков, 1972, с. 67.
  18. 1 2 Жданов Г. Б. Упругие рассеяния, периферические взаимодействия и резононы // Частицы высоких энергий. Высокие энергии в космосе и лаборатории. — М.: Наука, 1965. — С. 132.
  19. 2018 CODATA Recommended Values: neutron-proton mass difference energy equivalent in MeV.
  20. 2018 CODATA Recommended Values: neutron-proton mass difference in u.
  21. Экспериментально установлено, что радиативный бета-распад (то есть распад с излучением электрона, электронного антинейтрино и дополнительно гамма-кванта) происходит в 0,309 % случаев от всех распадов нейтрона. Бета-распад нейтрона в связанное состояние, то есть с захватом излучаемого электрона на орбиту вокруг образовавшегося протона, предсказан теоретически, но пока не был обнаружен; установлено лишь, что такой процесс происходит менее чем в 3 % случаев. См. Бета-распад нейтрона.
  22. Хофштадтер P. Структура ядер и нуклонов // УФН. — 1963. — Т. 81, № 1. — С. 185—200.
  23. Щёлкин К. И. Виртуальные процессы и строение нуклона // Физика микромира. — М.: Атомиздат, 1965. — С. 75.
  24. Физика микромира, 1980, с. 283.
  25. «ФИЗИКА» Большой энциклопедический словарь, Научное издательство «Большая Российская энциклопедия», М., 1998, с. 453.
  26. Felipe J. Llanes-Estrada, Gaspar Moreno Navarro (2011), "Cubic neutrons", arΧiv:1108.1859v1 [nucl-th] 
  27. Широков, 1972, с. 484.

ЛитератураПравить

СсылкиПравить