Электромагнитный тензор энергии-импульса

В релятивистской физике электромагнитный тензор энергии-импульса является вкладом в тензор энергии-импульса обусловленный электромагнитным полем. Тензор энергии-импульса описывает поток энергии и импульса в пространстве-времени. Электромагнитный тензор энергии-импульса содержит отрицательное значение классического тензора напряжений Максвелла, который регулирует электромагнитные взаимодействия.

Определение

В единицах СИ

В свободном пространстве и плоском пространстве-времени тензор электромагнитной энергии-импульса в единицах СИ равен

$T^{\mu \nu }={\frac {1}{\mu _{0}}}\left[F^{\mu \alpha }F^{\nu }{}_{\alpha }-{\frac {1}{4}}\eta ^{\mu \nu }F_{\alpha \beta }F^{\alpha \beta }\right]\,.$

где $F^{\mu \nu }$ – электромагнитный тензор и где $\eta _{\mu \nu }$ есть метрический тензор Минковского метрической сигнатуры (− + + +) . При использовании метрики с сигнатурой (+ − − −) выражение справа от знака равенства будет иметь противоположный знак.

Явно в матричной форме:

$T^{\mu \nu }={\begin{bmatrix}{\frac {1}{2}}\left(\epsilon _{0}E^{2}+{\frac {1}{\mu _{0}}}B^{2}\right)&{\frac {1}{c}}S_{\text{x}}&{\frac {1}{c}}S_{\text{y}}&{\frac {1}{c}}S_{\text{z}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{x}}&-\sigma _{\text{xx}}&-\sigma _{\text{xy}}&-\sigma _{\text{xz}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{y}}&-\sigma _{\text{yx}}&-\sigma _{\text{yy}}&-\sigma _{\text{yz}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{z}}&-\sigma _{\text{zx}}&-\sigma _{\text{zy}}&-\sigma _{\text{zz}}\end{bmatrix}},$

где

$\mathbf {S} ={\frac {1}{\mu _{0}}}\mathbf {E} \times \mathbf {B} ,$

— вектор Пойнтинга,

$\sigma _{ij}=\epsilon _{0}E_{i}E_{j}+{\frac {1}{\mu _{0}}}B_{i}B_{j}-{\frac {1}{2}}\left(\epsilon _{0}E^{2}+{\frac {1}{\mu _{0}}}B^{2}\right)\delta _{ij}$

– тензор напряжений Максвелла, c – скорость света. Таким образом, $T^{\mu \nu }$ выражается и измеряется в единицах давления СИ (паскалях).

Условные обозначения единиц СГС

Диэлектрическая проницаемость свободного пространства и магнитная проницаемость свободного пространства в единицах СГС-Гаусса равны

$\epsilon _{0}={\frac {1}{4\pi }},\quad \mu _{0}=4\pi \,$

тогда:

$T^{\mu \nu }={\frac {1}{4\pi }}\left[F^{\mu \alpha }F^{\nu }{}_{\alpha }-{\frac {1}{4}}\eta ^{\mu \nu }F_{\alpha \beta }F^{\alpha \beta }\right]\,.$

и в явной матричной форме:

$T^{\mu \nu }={\begin{bmatrix}{\frac {1}{8\pi }}\left(E^{2}+B^{2}\right)&{\frac {1}{c}}S_{\text{x}}&{\frac {1}{c}}S_{\text{y}}&{\frac {1}{c}}S_{\text{z}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{x}}&-\sigma _{\text{xx}}&-\sigma _{\text{xy}}&-\sigma _{\text{xz}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{y}}&-\sigma _{\text{yx}}&-\sigma _{\text{yy}}&-\sigma _{\text{yz}}\\{\frac {1}{c}}S_{\text{z}}&-\sigma _{\text{zx}}&-\sigma _{\text{zy}}&-\sigma _{\text{zz}}\end{bmatrix}}$

где вектор Пойнтинга принимает вид:

$\mathbf {S} ={\frac {c}{4\pi }}\mathbf {E} \times \mathbf {B} .$

Тензор энергии-импульса для электромагнитного поля в диэлектрической среде менее изучен и является предметом неразрешенного спора Абрахама-Минковского.

Элемент $T^{\mu \nu }\!$ тензора энергии-импульса представляет собой поток µ-й компоненты четырёхимпульса электромагнитного поля, $P^{\mu }\!$, проходящий через гиперплоскость ($x^{\nu }$ является постоянным). Он представляет собой вклад электромагнетизма в источник гравитационного поля (искривление пространства-времени) в общей теории относительности.

Алгебраические свойства

Электромагнитный тензор энергии-импульса обладает несколькими алгебраическими свойствами:

• Он является симметричным тензором:
  $$T^{\mu \nu }=T^{\nu \mu }$$

• Тензор $T^{\nu }{}_{\alpha }$ бесследен:
  $$T^{\alpha }{}_{\alpha }=0.$$

Доказательство

Начиная с

$$T_{\mu }^{\mu }=\eta _{\mu \nu }T^{\mu \nu },$$

используем явную форму тензора,

$$T_{\mu }^{\mu }={\frac {1}{4\pi }}\left[\eta _{\mu \nu }F^{\mu \alpha }F^{\nu }{}_{\alpha }-\eta _{\mu \nu }\eta ^{\mu \nu }{\frac {1}{4}}F^{\alpha \beta }F_{\alpha \beta }\right].$$

Снижение индексов и использование того, что $\eta ^{\mu \nu }\eta _{\mu \nu }=\delta _{\mu }^{\mu }$

$$T_{\mu }^{\mu }={\frac {1}{4\pi }}\left[F^{\mu \alpha }F_{\mu \alpha }-\delta _{\mu }^{\mu }{\frac {1}{4}}F^{\alpha \beta }F_{\alpha \beta }\right].$$

Затем, используя $\delta _{\mu }^{\mu }=4$,

$$T_{\mu }^{\mu }={\frac {1}{4\pi }}\left[F^{\mu \alpha }F_{\mu \alpha }-F^{\alpha \beta }F_{\alpha \beta }\right].$$

Обратите внимание, что в первом выражении μ, α и просто фиктивные индексы, поэтому мы переименовываем их в α и β, соответственно.

$$T_{\alpha }^{\alpha }={\frac {1}{4\pi }}\left[F^{\alpha \beta }F_{\alpha \beta }-F^{\alpha \beta }F_{\alpha \beta }\right]=0.$$

■

• Плотность энергии положительно-определённая:
  $$T^{00}\geq 0$$

Симметрия тензора такая же, как у общего тензора энергии-импульса в общей теории относительности. След тензора энергии-импульса есть скаляр Лоренца; электромагнитное поле (и, в частности, электромагнитные волны) не имеет лоренц-инвариантной энергетической шкалы, поэтому его тензор энергии-импульса должен иметь исчезающий след. Эта бесследность в конечном счёте связана с безмассовостью фотона .

Законы сохранения

Электромагнитный тензор энергии-импульса позволяет компактно записать законы сохранения линейного количества движения и энергии в электромагнетизме. Дивергенция тензора энергии-импульса:

$\partial _{\nu }T^{\mu \nu }+\eta ^{\mu \rho }\,f_{\rho }=0\,$

где $f_{\rho }$ - (4D) сила Лоренца на единицу объема вещества .

Это уравнение эквивалентно следующим трёхмерным законам сохранения

${\begin{aligned}{\frac {\partial u_{\mathrm {em} }}{\partial t}}+\mathbf {\nabla } \cdot \mathbf {S} +\mathbf {J} \cdot \mathbf {E} &=0\\{\frac {\partial \mathbf {p} _{\mathrm {em} }}{\partial t}}-\mathbf {\nabla } \cdot \sigma +\rho \mathbf {E} +\mathbf {J} \times \mathbf {B} &=0\ \Leftrightarrow \ \epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial \mathbf {S} }{\partial t}}-\nabla \cdot \mathbf {\sigma } +\mathbf {f} =0\end{aligned}}$

соответственно, описывая поток плотности электромагнитной энергии

$u_{\mathrm {em} }={\frac {\epsilon _{0}}{2}}E^{2}+{\frac {1}{2\mu _{0}}}B^{2}\,$

и плотность электромагнитного импульса

$\mathbf {p} _{\mathrm {em} }={\mathbf {S} \over {c^{2}}}$

где J — плотность электрического тока, ρ — плотность электрического заряда, $\mathbf {f}$ - плотность силы Лоренца.

Смотрите также

• Исчисление Риччи
• Ковариантная формулировка классического электромагнетизма
• Математические описания электромагнитного поля
• Уравнения Максвелла
• Уравнения Максвелла в искривлённом пространстве-времени
• Общая теория относительности
• Уравнения поля Эйнштейна
• Магнитогидродинамика
• Векторное исчисление